習題2.1.2
長為l,均勻細桿,x=0端固定,另一端沿杆的軸線方向被拉長b靜止後(在彈性限度內)突然放手,細桿作自由振動。試寫出振動方向的定解條件。
解:由於x=0端固定,可知,又l端為自由端,知。
t=0時刻桿上點的位移,又t=0時刻的速度為0,即。
習題2.2.1
一根半徑為r,密度為ρ,比熱為c,熱傳導係數為k的均質園杆,如同介面上的溫度相同,其側面與溫度為的介質發生熱交換,且熱交換的係數為。試匯出桿上溫度u滿足的方程。
解:如圖所示通過兩截面而留下的熱量=微元段公升溫吸熱+與側面交換所留下的熱量
因為其中,k為進入截面的係數;s為橫截面;為沿軸溫度的法向導數;2πrdx為側面。
所以 ,,
習題2.3.3
由靜電場gauss定理,求證:,並由此匯出靜電勢u所滿足的poisson方程。
解:因為
且比較可得
即可令代入上式可得
習題2.4.2
求下列方程的通解
(2);
(5);
解:(2)
此方程式雙曲型的第二標準型,將其化成第一標準型
特徵方程解得令
可得;;;
可得標準型
因此 。
(5)此方程式雙曲型的第二標準型,將其化成第一標準型
特徵方程解得令
可得;;;
可得標準型
因此 。
習題2.6.1
證明下列公式
(3) ()
證明:由原式得
左邊滿足
且所以左邊是乙個函式
所以左邊=右邊
習題3.1.3
解:令,則方程的通解為
。代入邊界條件:
,則滿足等式的值就是固有值,記為,則固有函式為。
習題3.1.5
一根均勻弦兩端分別在x=0及x=l處固定,設初始速度為零,初始時刻弦的形狀為一拋物線,拋物線的頂點為(l/2,h)。求弦振動的位移。
解:設位移函式為,它是下列定界問題的解
求這個定界問題,令
由分離變數可得固有值方程
解得相應的特徵函式為
把代入可得
於是由初始條件,可得
習題3.2.3
求定界問題:
解:設,代入原函式,固有值方程組為
解得:。
代入邊界條件:
,則滿足等式的值就是固有值,記為,則固有函式為。
由初始條件得
於是其中
習題3.2.4
求定界問題:
解:由課本p50例5得:
由得:,n=1,2….
,n=1,2…
習題3.3.3
一圓環形平板,內半徑為,外半徑為,側面絕緣,如內圓溫度保持0度,外圓溫度保持1 度,試求穩恆狀態下,溫度分布規律
解:溫度分布應滿足如下定解問題:
1)由分離變數法,令 u( r,θ ) = r( r)φ(θ ) , 代入泛定方程(1)式以及邊界條件和週期性條件,分離變數後得
2)(3)
及4) (5)
(2 ) , (3 )式構成的固有值問題的固有值為(λ= 0, 1, 2,…) 固有函式為
解方程(4 )得
所以原定解問題級數形式的解為
即 其中均為常數。
由邊值條件知
將,分別按余弦函式族{} 以及正弦函式族
在[0 ,2π] 展開成傅利葉級數,得
以及因此解得
於是板的穩恆溫度分布為
習題3.4.4
設為長方體的邊界,求長方體內有初始擾動的波的傳播,即求如下定解問題:
解:時空變數分離,令,帶入波動方程得:
令,得:
空間變數分離,令,帶入令:
可得:再令w=y(y)z(z),帶入上式含w的方程,令:
可得關於y和z的固有值問題:
由方程iii:
只有當λ3>0是才有非零解:
當z=0時,z(0)=0得a=0,;
當z=c時,z(c)=0得:bsinc=0 = (n=1,2,3…)
故,固有函式為:
同理由方程ii、iii可解得固有值問題:
由此可得關於v的固有值和固有函式:
關於時間t(t)的常微分方程的通解為:
那麼,由固有函式線性疊加可得原函式通解:
由初始條件:
可得係數amnp:
同理可得係數bmnp:
習題3.5.6
求解定解問題:。
解:先求解下面的齊次定解問題對應的固有值問題:
固有函式為:
令一般解為:。
將一般解代入泛定方程,將自由項按固有函式系展開,
即: ,
得: 再將一般解和自由項展開代入定解問題的:
解之得:
則原定解問題的解為:
習題3.6.1
求解定解問題:,其中和均為常數。
解:令,代入定解問題,得:
下面進行邊界條件齊次化,令,代入上面的定解問題,可得:(1)
(2)對定解問題(1),利用分離變數法,可得:
固有值,,,所以通解為
。代入初始條件中,可以得到
。對定解問題(2),先求解齊次問題:,得到:,。
從而得通解為:。
將按展開,得:,其中。
將與的展開式代入定解問題(2)中,比較所得方程的兩側係數,即得確定的初始條件為:
此定解問題不難解得:。所以,定解問題(2)的通解為:
。綜上所述,定解問題的解為,其中,;;。
數學物理方法作業第二份
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數學物理方法作業習題第4章
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數學物理方法
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