Z23 動力學共振法測量材料楊氏模量 1

2022-06-21 11:54:05 字數 1875 閱讀 1794

第3章綜合實驗

實驗二十三動態法測量材料楊氏模量

楊氏模量測量方法有多種,最常用的有拉伸法測量金屬材料的楊氏模量,這屬於靜態法測量,這種方法一般僅適用於測量形變較大、延展性較好的材料,對如玻璃及陶瓷之類的脆性材料就無法用此方法測量。動態法由於其在測量上的優越性在實際應用中已經被廣泛採用,也是國家標準指定的一種楊氏模量的測量方法。

【實驗目的】

1. 熟悉動態法測量楊氏模量的基本原理,掌握動態測量材料楊氏模量的基本方法。

2. 學習測量不同材料的楊氏模量。

3. 學習變溫條件下楊氏模量的測量。

【實驗原理】

根據棒的橫振動方程: 及邊界條件:棒的兩端(x=0,l)是自由端,端點既不受正應力也不受切向力,對於圓棒:,用分離變數法求解該方程,令:

則有由於等式兩邊分別是兩個變數x和t的函式,所以只有當等式兩邊都等於同乙個常數時等式才成立,假設此常數為k4,則可得到下列兩個方程:

如果棒中每點都作簡諧振動,則上述兩方程的通解分別為:

於是可以得出:

其中:,這稱作頻率公式,適用於不同邊界條件任意形狀截面的試樣。如果試樣的懸掛點(或支撐點)在試樣的節點,如圖1所示,則根據邊界條件可以得到:

採用數值解法可以得出k和l應滿足如下關係:

其中k0l=0的根是對應試樣靜止狀態,k1l=4.730所對應的試樣振動頻率稱為基頻,此時的振動狀態如圖1(a)所示,同樣,k2l=7.853所對應的振動狀態如圖1(b)所示。

由此可知,試樣在作基頻振動時存在兩個節點,它們的位置分別為距端麵0.224l和0.776l。

將基頻對應的k值代入頻率公式,可得到楊氏模量為:

如果試樣為圓棒,則:,所以上述公式可改寫為

同樣,對於矩形杆試樣則有:

其中:e為動態楊氏模量,l 為被測件長度,m為被測件質量,f為共振頻率,d為圓杆直徑,b為矩形寬度,h是矩形厚度,單位為pa或牛頓/公尺2。

由上式知道,只要得到試棒的共振頻率就可以計算試棒的動態楊氏模量。所以整個實驗的主要任務就是測量試棒的基頻共振頻率。實驗裝置如圖2所示。

由訊號源輸出的等幅正弦波訊號加在激振器上,是電訊號變成機械振動,再由試棒一端的懸絲或支撐點將機械振動傳給試棒,使試棒受迫作橫振動,機械振動沿試棒以及另一端的懸絲或支撐點傳送給另一激振器,這時機械振動又轉變成電訊號,該訊號經放大處理後送示波器顯示。當訊號源的頻率不等於試棒的固有頻率時,試棒不發生共振,示波器上幾乎沒有電訊號波形或波形很小,只有試棒發生共振時,這是示波器上的電訊號突然增大,這時通過頻率計讀出訊號源的頻率即是試棒的共振頻率。可以計算出材料的楊氏模量,該實驗裝置還可以測量不同溫度下材料的楊氏模量,通過可控溫加熱爐可以改變試棒的溫度。

在實際測量中,由於懸絲及支撐點對試棒振動的阻尼,所以檢測到的共振頻率是隨支撐點的位置而有所變化,由於壓電換能器所拾取的是加速度共振訊號而不是振幅共振訊號,所以,所檢測到的共振頻率應隨支點到節點的距離增大而增大(試棒上的兩個節點,它們的位置距離端麵分別為0.224l和0.776l)。

若要測量試棒的基頻共振頻率,則只有將支點與振動節點重合,而節點處的振幅等於零,所以要測量基頻需要採用外延測量法。所謂外延測量法就是所需要的資料一般很難測量,為了求得這個數,採用作圖外推求值的方法。本實驗中,就是以支點位置作橫座標,以所對應的共振頻率為縱座標作出關係曲線,求得曲線最低點(即節點)所對應的共振頻率即為試棒的基頻共振頻率f。

【實驗儀器】

功率函式發生器、激振器、拾振器、示波器、溫控器、游標卡尺以及測試架等。

【實驗內容】

分別採用動態支撐法和懸掛法測量不同試樣的楊氏模量。(自己設計**,用外延法測量試樣的基頻);將所測量的值代入計算公式,計算該試棒的楊氏模量e,並利用誤差傳遞公式計算相對誤差:

寫出結果表示式: (

【思考題】

1. 在實驗過程中將會發現有假共振訊號的出現,請問如何判別?

2. 如果試樣不滿足條件,則對測量結果如何修正?

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