第39卷第1期
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船海工程
2010年2月
基於尤拉方程的實效伴流計算
蔡智波,匿
(武漢理工大學交通學院,武漢430063)
摘要:採用有限體積法計算螺旋槳與船尾的干擾流場,船尾流場採用尤拉方程進行求解,通過與螺旋槳
效能計算程式相互迭代確定其實效伴流場。對槳盤處軸向伴流的計算表明,計算結果是合理的。
關鍵詞:實效伴流;有限體積法;尤拉方程中圖分類號:u664.33
文獻標誌碼:a
文章編號一o3
船舶伴流場是引起螺旋槳空泡、振動的主要原因之一。由於船後三維伴流場的複雜性,正確確定j維實效伴流是十分困難的。因此,實效伴流的預估在螺旋槳的設計階段具有重要的工程價
標係轉換到柱座標系,可寫成引:
of十。ar十』
agoh
=q(3)
式中::
/"uj「rl
j值。另外,現代船舶減振和節能要求越來越高,相應地,對螺旋槳的要求也et益提高,因此,更需要較精確的實效伴流分布計算。
通常,獲取伴流分數的方法是進行專門的模
f==一
furut
l八ur十q什
一型試驗,但是模型試驗存在著尺度效應、結果換算的影響以及資金投入的限制。而理論計算方法可以彌補上述試驗方法的不足,所以,數值計算方法在實效伴流場的計算中很實用[1]。因此,採用
h==~0rl0+zr
rrj—
fr數值計算的方法模擬船舶尾流場與螺旋槳的相互作用,得出實效伴流分布。
對於軸對稱問題,則有:
一f)a6l
f4)1螺旋槳尾流場數學模型
1.1控制方程及邊界條件
這樣就可以將問題簡化為在子午面上求解二維尤拉方程,但求解變數仍然是4個。此外,方程求解時還需滿足如下邊界條件:①人口邊界條件,即計算區域入口的速度為已知,壓
(1)採用勢流理論,尾流場的控制方程由尤拉方程和連續性方程組成,其向量形式為:
v1,一0
力法向梯度為零;②出口邊界條件,假設出口處流動已充分發展,速度和壓力的法向梯度均為零;③槳轂表面需滿足物面條件;④求解區域外邊界滿足遠場邊界條件。1.2尤拉方程的求解方法
一一v p+p/(2)
式中:r
速度;壓力;
.廠一單位質量的體積力。
控制方程採用有限體積法離散,在控制容積中塒積分即可得出該單元的離散方程,例如u方程的離散形式為:
將式(i)、(2)用分量的形式改寫,並從直角坐
收稿日期修回日期
a.su』s+以p「d 一nnu n==
aw「 w+以一p(5)
作者簡介:蔡智波(1983一),男,碩士生。
研究方向:船舶推進器效能
式中:以 ——係數
其餘方程的離散形式類似,只是求解變數和源項q的不同,但要注意的是應採用交錯網格系
21第1期船海工程第39卷
統。得到的差分方程統一寫成式(5)的形式,然後用tdma演算法求解,壓力耦合作用則採用sim—pie演算法迭代求解[¨。
2螺旋槳的體積力表示
採用公升力線理論計算螺旋槳的誘導速度和載
荷分布,用體積力『廠(/』0,)代替螺旋槳的作用,將其代**場控制方程作為源項來考慮螺旋槳對流體的作用。
體積力的大小南螺旋槳的推力係數是 、轉矩
係數k,和進速係數.,決定,其表示式如下 ]:
廠一to=a
式中:a ===旦
【]墨△一q曼
「△兀(1+3r})(1一r})
式中:rt一一螺旋槳的轂徑比;
△ ——軸向網格間距。川
d3 實效伴流的求解方法rd
使用公升力線理論計算程式進行螺旋槳效能計算時,在槳盤面位置處需要輸人實效伴流分布,但由於在第一輪計算時實效速度分布是未知的,所以就需要相互迭代。是和是。以及_廠和 』的計算也需要乙個迭代過程,因此,船舶尾流場的計算和螺旋槳的效能計算需要反覆迭代。
迭代次序如下:
1)輸入槳盤面處的標稱伴流分布,即螺旋槳的進流條件;
2)由螺旋槳進流條件計算螺旋槳所受到的載荷是 ,是以及螺旋槳的誘導速度,這樣可求得體積力和/、
3)將體積力加到流場計算程式中作為源項,
求得總速度,減去螺旋槳的誘導速度所得到的即是螺旋槳新的進流條件,即實效伴流;
4)將實效伴流輸入到螺旋槳的效能計算程
序中計算新的螺旋槳載荷分布和誘導速度;
5)回到步驟2),進行新一輪的迭代,如此反覆直至計算達到收斂。
計算完成時即得到螺旋槳盤面處軸向伴流的
夕夕徑向分布,然後按式(7)計算即可得出體積平均伴
流分數 [。
(7)4 計算例項
以某遠洋貨櫃船的螺旋槳為例。該船為單槳,設計航速為20 kn,螺旋槳直徑d一5.4 m,設計轉速一計算區域的網格劃分
見圖1。
圖1計算網格示意圖
選用的網格劃分為8o×50×30,分別沿軸
向、徑向和周向,在螺旋槳盤面周圍和靠近槳轂的區域網格相對比較密集(圖中網格中心處的黑盤
表示螺旋槳盤面位置)。設計工況下的計算結果見圖2,得到體積平均標稱伴流分數為0.305 4、實效伴流分數為0.265 2。
—d一標稱僕流
+寅技伴流\\
k\l、、r}r
圖2軸向標稱伴流和實效伴流
5 結束語
通過數值計算模擬了尾流場與螺旋槳的相互干擾,得出了各個半徑處實效伴流的周向平均值,計算得到體積平均伴流分數,為螺旋槳設計人員提供參考。
(下轉第26頁)
第1期船海工程
第39卷
2)在潛艇耐撞性結構設計中,a)、d)、e)肋骨
模型具有較好的吸能特性,適合非耐壓殼體結構;[2]張善元,程國強,馬巨集偉,等.受軸向衝擊圓柱殼的塑
b)、c)、f)肋骨模型能迅速將衝頭的能量耗散,更
性動力屈曲研究[j].**與衝擊
適用於耐壓殼體結構。
347.
3)雖然模型的吸能能力的高低與殼體和肋[3]嶽建軍.衝擊載荷作用下圓柱殼型結構的動力響應
骨的尺寸、肋距及布置方式有關,但與傳統肋骨模分析與**模擬[d].武漢:華中科技大學,2004.[4]李帥.衝擊載荷下圓柱殼非線性動力屈曲的數值
型相比,三種改進後的肋骨模型的耐撞能力均有研究[d].大連:大連理工大學,2005.
較大程度的提高,這可以為今後潛艇結構的耐撞
[5]劉峰,王自力.加筋板抗撞擊效能的比較研究[j].性設計研究提供依據,為新型耐撞結構的研究提中外船舶科技,2006(1):卜6.供參考。
[6]劉
峰.基於耐撞性的新型船舶結構形式研究[d].
上海:}海交通大學,2007.
參考文獻
[7]王自力,顧永寧.應變率敏感性對船體結構碰撞效能
eli顧王明,劉土光,鄭際嘉.有限長圓柱殼受徑向衝擊
的影響[j].上海交通大學學報一
塑性動力屈曲分析l_j].華中理工大學學報,1994,
]707.
(上接第22頁)
為了能使理論計算方法較好地應用於工程實
[2]許晶,周連第,高秋新.實效伴流雷諾數影響的數值
際,必須做大量的試驗來驗證計算方法的可靠性。模擬_.i].船舶力學
因此,對計算結果從定量上的確認還有待於進一
步的試驗驗證。
參考文獻
e4]李人憲.有限體積法基礎[m].北京:同防業出版
社,2005.
[5]王國強,盛振邦.船舶推進[m].北京:國防1二業出版
社,1985.26
用有限體積方法求解尤拉方程
有限體積法求解二維可壓縮euler方程 計算流體力學課程大作業 老師 夏健 劉學強 學生 徐錫虎 學號 sq0901 日期 2010年2月5日 目錄一 內容摘要2 二 流動控制方程2 三 有限體積法的空間離散2 四 人工耗散3 五 時間離散4 六 邊界條件5 七 計算結果8 八 結論與展望11 參考...
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