第一章單自由度系統
1.1 總結求單自由度系統固有頻率的方法和步驟。
單自由度系統固有頻率求法有:牛頓第二定律法、動量距定理法、拉格朗日方程法和能量守恆定理法。
1、 牛頓第二定律法
適用範圍:所有的單自由度系統的振動。
解題步驟:(1) 對系統進行受力分析,得到系統所受的合力;
2) 利用牛頓第二定律,得到系統的運動微分方程;
3) 求解該方程所對應的特徵方程的特徵根,得到該系統的固有頻率。
2、 動量距定理法
適用範圍:繞定軸轉動的單自由度系統的振動。
解題步驟:(1) 對系統進行受力分析和動量距分析;
(2) 利用動量距定理j,得到系統的運動微分方程;
(3) 求解該方程所對應的特徵方程的特徵根,得到該系統的固有頻率。
3、 拉格朗日方程法:
適用範圍:所有的單自由度系統的振動。
解題步驟:(1)設系統的廣義座標為,寫出系統對於座標的動能t和勢能u的表示式;進一步寫求出拉格朗日函式的表示式:l=t-u ;
(2)由格朗日方程=0,得到系統的運動微分方程;
(3) 求解該方程所對應的特徵方程的特徵根,得到該系統的固有頻率。
4、 能量守恆定理法
適用範圍:所有無阻尼的單自由度保守系統的振動。
解題步驟:(1)對系統進行運動分析、選廣義座標、寫出在該座標下系統的動能t和勢能u的表示式;進一步寫出機械能守恆定理的表示式 t+u=const
(2)將能量守恆定理t+u=const對時間求導得零,即,進一步得到系統的運動微分方程;
(3) 求解該方程所對應的特徵方程的特徵根,得到該系統的固有頻率。
1.2 敘述用衰減法求單自由度系統阻尼比的方法和步驟。
用衰減法求單自由度系統阻尼比的方法有兩個:衰減曲線法和共振法。
方法一:衰減曲線法。
求解步驟:(1)利用試驗測得單自由度系統的衰減振動曲線,並測得週期和相鄰波峰和波谷的幅值、。
(2)由對數衰減率定義, 進一步推導有
, 因為較小, 所以有
。方法二:共振法求單自由度系統的阻尼比。
(1)通過實驗,繪出系統的幅頻曲線, 如下圖:
單自由度系統的幅頻曲線
(2)分析以上幅頻曲線圖,得到:
;於是;進一步 ;最後
;1.3 敘述用正選弦激勵求單自由度系統阻尼比的方法和步驟。
用正選弦激勵求單自由度系統阻尼比的方法有兩個:幅頻(相頻)曲線法和功率法。
方法一:幅頻(相頻)曲線法
當單自由度系統在正弦激勵作用下其穩態響應為:
,其中1)
2)從實驗所得的幅頻曲線和相頻曲線圖上查的相關差數,由上述(1),(2)式求得阻尼比。
方法二:功率法:
(1) 單自由度系統在作用下的振動過程中,在乙個週期內,
彈性力作功為
阻尼力做功為
激振力做作功為
(2) 由機械能守恆定理得,彈性力、阻尼力和激振力在乙個週期內所作功為零,即於是
進一步得
(3) 當時,,則得
1.4 求圖1-35中標出引數的系統的固有頻率
(a)此系統相當於兩個彈簧串聯,彈簧剛度為k1、
簡支梁剛度為 ; 等效剛度為k;
則有 ;
則固有頻率為
(b)此系統相當於兩個彈簧併聯, 等效剛度為:
則固有頻率為:
(c)系統的等效剛度
則系統的固有頻率為
(d)由動量距定理得
得: ,
則 。
1.5 求下圖所示系統的固有頻率。圖中勻質輪a半徑r,重物b的重量為p/2,彈簧剛度為k.
解:以為廣義座標,則
系統的動能為
系統的勢能為:
;拉格朗日函式為
l=t-u ;
由拉格朗日方程得
則,=所以:系統的固有頻率為
1.6求圖1-35所示系統的固有頻率。圖中磙子半徑為r,質量為m,作純滾動。彈簧剛度為k 。
解:磙子作平面運動
其動能t=t平動 +t轉動 ;
而勢能;
系統機械能
;由得系統運動微分方程
;得系統的固有頻率
; 1.7求圖1-36所示齒輪系統的固有頻率。已知齒輪a的質量為ma,半徑為ra,齒輪b的質量為mb,半徑為rb,杆ac的扭轉剛度為ka, ,杆bd的扭轉剛度為kb,
解:由齒輪轉速之間的關係得
角速度轉角
系統的動能為:
系統的勢能為:
; 系統的機械能為
;由得系統運動微分方程
;因此系統的固有頻率為:
; 1.8已知圖1-37所示振動系統中,勻質桿長為, 質量為m,兩彈簧剛度皆為k,阻尼係數為c,求當初始條件時
(1)的穩態解
(2)的解
解:利用動量矩定理建立系統運動微分方程而得
;化簡得
1)(1)求的穩態解;
將代入方程(1)得
2)令得
3)設方程(3)的穩態解為
4)將(4)式代入方程(3)可以求得:;;
(2)求的解;
將代入方程(1)得
5)令得
6)方程(6)成為求有阻尼的單自由度系統對於脈衝激勵的響應。由方程(6)可以得到初始加速度
;然後積分求初始速度
;再積分求初位移
;這樣方程(6)的解就是系統對於初始條件、和的瞬態響應
;將其代入方程(6)可以求得:
最後得1.9圖1-38所示盒內有一彈簧振子,其質量為m,阻尼為c,剛度為k,處於靜止狀態,方盒距地面高度為h,求方盒自由落下與地面粘住後彈簧振子的振動歷程及振動頻率。
解:因為在自由落體過程中彈簧無變形,所以振子與盒子之間無相對位移。在粘地瞬間,
由機械能守恆定理的振子的初速度;
底版與地面粘住後,彈簧振子的振動是對於初速度
的主動隔振
系統的運動微分方程為:
或 或
系統的運動方程是對於初始條件的響應;;
;1.10汽車以速度v在水平路面行使。其單自由度模型如圖。
設m、k、c已知。路面波動情況可以用正弦函式y=hsin(at)表示。求:
(1)建立汽車上下振動的數學模型;(2)汽車振動的穩態解。
解:(1)建立汽車上下振動的數學模型;由題意可以列出其運動方程:
其中:表示路面波動情況; 1表示汽車上下波動位移
將其整理為:
1將代入得
(2)汽車振動的穩態解:
設穩態響應為
代入系統運動微分方程(1)可解得:;;
1.11.若電磁激振力可寫為,求將其作用在引數為m、 k、 c的彈簧振子上的穩態響應。
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