一拉格朗日法-3
說明：常用於質點動力學、剛體動力學，物理概念清晰，但數學求解困難
流體質點運動軌跡非常複雜，實用上無須知道質點運動的全過程，除少數情況（如波浪運動），在工程流體力學中很少採用拉格朗日法。
二尤拉法（euler method）-1
以不同時刻流場作為描述物件研究流動的方法，將個別流體質點運動過程置之不理，而固守於流場各空間點。通過觀察在流動空間中的每乙個空間點上運動要素（如速度、壓強等）隨時間的變化，把足夠多的空間點綜合起來而得出的整個流體的運動情況。——流場法
（1）時變加速度（local acceleration ）
流動過程中流體由於速度隨時間變化而引起的加速度；
（2）位變加速度（connective acceleration）
流動過程中流體由於速度隨空間位置變化而引起的加速度。
三、流線（stream line）和跡線（path line）-1
（1）流線的定義表示某一瞬時流體各質點流動趨勢的曲線，曲線上任一點的切線方向與該點的流速方向重合。
（2）流線的性質
1. 同一時刻的不同流線，不能相交。
根據流線定義，在交點的液體質點的流速向量應同時與這兩條流線相切，即乙個質點不可能同時有兩個速度向量。
2. 流線不能是折線，而是一條光滑的曲線。
流體是連續介質，各運動要素是空間的連續函式。
3. 流線簇的疏密反映了速度的大小（流線密集的地方流速大，稀疏的地方流速小）。
流線和跡線是兩個不同的概念，但在恆定流中，流線不隨時間變化，此時流線和跡線在幾何上是一致的，兩者重合。
四、均勻流和非均勻流（按質點運動要素是否隨流程變化）
均勻流——流線是平行直線的流動，各斷面上的流速分布沿程不變
非均勻流——流線不是平行直線的流動，即沿流程方向速度分布不均
五、流管和流束
在流場中任取一非流線的封閉曲線，過曲線上各點的流線所構成的管狀表面稱為流管。流管及其內部流體稱為流束。
恆定流中流管的形狀不隨時間變化。
流線相互平行時，過流斷面是平面；
流線相互不平行，過流斷面為曲面。
2．斷面平均流速（mean velocity）
總流過流斷面上各點的流速u一般是不相等的。為了便於計算，設想過流斷面上流速v 均勻分布，通過的流量與實際流量相同。
q=va
流體微團運動的分析
剛體: 移動和轉動兩部分。
流體: 移動、轉動和變形三部分。
三、旋轉角速度
旋轉角度規定以逆時針方向的轉角為正，順時針方向的轉角為負
右手定律
說明：（1） 在速度分解基礎上，將微團自身的旋轉運動從一般運動中分離出來，將流體運動分為有旋運動和無旋運動，兩種運動的規律和計算方法不同，從而發展了對流動的分析和計算理論；
（2）由於分解出微團的變形運動，從而建立了流體的應力和變形速度之間的關係，為最終建立粘性流體運動的基本方程式奠定了基礎。
（3）剛體速度分解定理對整個剛體成立，因此它是整體性的定理；流體速度分解定理只是在流體微團內成立，因此它是乙個區域性性的定理。
四、有旋運動（有渦流）和無旋運動（無渦流）
根據流體微團在運動過程中是否旋轉，流體運動可分為以下兩種型別：有旋運動（有渦流）和無旋運動（無渦流）。若流場中的流體微團不存在旋轉運動，即各點的旋轉角速度都等於零，稱之為無旋運動或無渦流。
如在運動中流體微團存在旋轉運動，即ωx、ωy、ωz三者之中，至少有乙個不為零，則稱之為有旋運動或有渦流。
2、絕對壓強，相對壓強和真空度
絕對壓強：p---- 反應流體分子運動的物理本質。
相對壓強：pb= p- p0 ---- 比當地壓強大多少的壓強，也稱為表壓。
真空度：pb= p0-p---- 比當地壓強（大氣壓）小多少的壓強。
5、靜止液體對壁面的壓力-1
總壓力=形心處靜壓強與浸水面積的乘積。
2、實際流體伯努利（bernoulli）方程
實際流體具有粘性，運動時產生流動阻力，克服阻力作功，使流體的一部分機械能不可逆地轉化為熱能而散失。
粘性流體流動時，單位重量流體具有的機械能沿程不守恆而是減少，總水頭沿程下降。
流體力學複習
重難點歸納 1 不可壓縮流體的特徵是 b a.溫度不變 b.密度不變 c.壓強不變 d.粘度不變 2 恆定流一定是 a a 當地加速度為零 b 遷移加速度為零 c 向心加速度為零 d 質點加速度為零 3 z 表示在靜止液體中，各點的 a a.測壓管水頭均相等 b.位置水頭均相等 c.壓強水頭均相等 ...
流體力學複習整理
流體複習整理資料 第一章流體及其物理性質 1.流體的特徵 流動性 在任意微小的剪下力作用下能產生連續剪下變形的物體稱為流體。也可以說能夠流動的物質即為流體。流體在靜止時不能承受剪下力，不能抵抗剪下變形。流體只有在運動狀態下，當流體質點之間有相對運動時，才能抵抗剪下變形。只要有剪下力的作用，流體就不會...
流體力學總結 複習
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