電子技術知識小結 第二章半導體器件

2021-09-23 21:41:48 字數 5282 閱讀 2765

第二章半導體器件

§2.1半導體的基本知識

2.1.1導體、半導體和絕緣體

自然界中很容易導電的物質稱為導體,金屬一般都是導體。

有的物質幾乎不導電,稱為絕緣體,如橡皮、陶瓷、塑料和石英。

另有一類物質的導電特性處於導體和絕緣體之間,稱為半導體,如鍺、矽、砷化鎵和一些硫化物、氧化物等。

半導體的導電機理不同於其它物質,所以它具有不同於其它物質的特點。比如:

1、當受外界熱和光的作用時,它的導電能力明顯變化。(製作特殊器件)

2、往純淨的半導體中摻入某些雜質,會使它的導電能力明顯改變。(有可控性)

2.1.2 本徵半導體

一、本徵半導體的結構特點

現代電子學中,用的最多的半導體是矽和鍺,它們的最外層電子(價電子)都是四個。

完全純淨的、結構完整的半導體晶體,稱為本徵半導體。

在矽和鍺晶體中,原子按四角形系統組成晶體點陣,每個原子都處在正四面體的中心,而四個其它原子位於四面體的頂點,每個原子與其相臨的原子之間形成共價鍵,共用一對價電子。

矽和鍺的共價鍵平面結構(圖)

共價鍵:相鄰原子共有價電子所形成的束縛。

形成共價鍵後,每個原子的最外層電子是八個,構成穩定結構。

共價鍵有很強的結合力,使原子規則排列,形成晶體。

共價鍵中的兩個電子被緊緊束縛在共價鍵中,稱為束縛電子,常溫下束縛電子很難脫離共價鍵成為自由電子。

二、本徵半導體的導電機理

1、載流子、自由電子和空穴

在絕對0度(t = 0k)和沒有外界激發時,價電子完全被共價鍵束縛著,本徵半導體中沒有可以運動的帶電粒子,它的導電能力為0,相當於絕緣體。

載流子:運動的帶電粒子稱為

在常溫下,由於熱激發,使一些價電子獲得足夠的能量而脫離共價鍵的束縛,成為自由電子。同時共價鍵上留下乙個空位,稱為空穴。

本徵半導體中存在數量相等的兩種載流子,即自由電子和空穴。

2、本徵半導體的導電機理描述

本徵半導體中電流由兩部分組成:自由電子移動產生的電流。空穴移動產生的電流。

本徵半導體的導電能力取決於載流子的濃度。常溫下本徵半導體中的自由電子很少,所以本徵半導體的導電能力很弱。

溫度越高,載流子的濃度越高。因此本徵半導體的導電能力越強,溫度是影響半導體效能的乙個重要的外部因素,這是半導體的一大特點。(溫↑導電能力↑)

2.1.3雜質半導體

在本徵半導體中摻入某些微量的雜質,就會使半導體的導電性能發生顯著變化。其原因是摻雜半導體的某種載流子濃度大大增加。

n 型半導體:使自由電子濃度大大增加的雜質半導體,也稱為(電子半導體)。

p 型半導體:空穴濃度大大增加的雜質半導體,也稱為(空穴半導體)。

(n電p空)

一、n型半導體

摻入少量的五價元素磷(或銻),必定多出乙個電子,這個電子幾乎不受束縛,很容易被激發而成為自由電子,這樣磷原子就成了不能移動的帶正電的離子。(n:自由電子+正離子)

n 型半導體中的載流子是:自由電子濃度遠大於空穴濃度。自由電子稱為多數載流子(多子),空穴稱為少數載流子(少子)

二、p型半導體

摻入少量的三價元素,如硼(或銦),多產生乙個空穴。這個空穴可能吸引束縛電子來填補,使得硼原子成為不能移動的帶負電的離子。(p:空穴+負離子)

2.2pn結及半導體二極體

2.2.1pn結

一、pn結的形成

在同一片半導體基片上,分別製造p 型半導體和n 型半導體,經重載流子的擴散,在它們的交介面處就形成了pn結。

pn結處載流子的運動(看書p40)

1、內電場越強,就使漂移運動越強,而漂移使空間電荷區變薄。

2、擴散的結果是使空間電荷區逐漸加寬,空間電荷區越寬。

3、所以擴散和漂移這一對相反的運動最終達到平衡,相當於兩個區之間沒有電荷運動,空間電荷區的厚度固定不變。

pn結的形成:

多子擴散(擴散運動)-形成->空間電荷區-產生->內電場(漂移運動)-使->擴散減弱,漂移增加-擴散電流等於漂移電流->動態平衡-形成->穩定的pn結

請注意:1、空間電荷區中沒有載流子,所以空間電荷區又稱為耗盡層。

2、空間電荷區中內電場阻礙p中的空穴、n中的電子(都是多子)向對方運動(擴散運動),故空間電荷區又稱為阻擋層。

3、p中的電子和n中的空穴(都是少子),數量有限,因此由它們形成的電流很小。在定量計算時往往忽略。

二、pn結的特性

1.pn結的單向導電性

pn結加上正向電壓、正向偏置的意思都是:p區加正、n區加負電壓。

pn結加上反向電壓、反向偏置的意思都是:p區加負、n區加正電壓。

(正向偏置是p接正電壓)

pn結正向偏置:內電場被削弱,多子的擴散加強能夠形成較大的擴散電流(ma),認為pn結導通。注意:串電阻限流。(正極給p提供正電流,促進擴散)

pn結反向偏置:內電場被加強,多子的擴散受抑制。少子漂移加強,但少子數量有限,只能形成較小的反向電流。認為pn結截止。形成的微小電流稱為反向飽和電流()。

pn結的導電特性:由上可知,pn結加正向電壓時導通,有較大的電流(多子形成);而加反向電壓時截止,僅有反向飽和電流(少子形成)。所以, pn結具有單嚮導點特性。

2、pn結的伏安特性

pn結伏安特性方程:

式中:is為反向飽和電流;ut 為溫度電壓當量,當t=300k時(絕對溫度),ut≈26mv(記住)

加正向電壓:u>0,且u >> ut時,伏安特性呈非線性指數規律 ;

加反向電壓:u<0,且︱u︱>> ut時,電流基本與u無關;

3、pn結的反向擊穿特性

當pn結的反向電壓增大到一定值時,反向電流隨電壓數值的增加而急劇增大,稱為反向擊穿。

pn結的反向擊穿有兩類:齊納擊穿和雪崩擊穿。無論發生哪種擊穿,若對其電流不加以限制,都可能造成pn結的永久性損壞。

4.pn 結電容效應

pn 結之間有電容,此電容由兩部分組成:勢壘電容cb和擴散電容cd。

*5、pn結溫度特性

當溫度公升高時,pn結的反向電流增大,正嚮導通電壓減小。這也是半導體器件熱穩定性差的主要原因。

2.2.2半導體二極體

一、基本結構

1、結構:乙個pn結加上管殼和引線,就成為半導體二極體。

2、型別:點接觸型(一般是鍺材料):主要應用在小電流、高頻電路。

面接觸型(一般是矽材料):主要應用在大電流、低頻電路。

3、符號

半導體二極體的型號(補充)

國家標準對半導體器件型號的命名舉例如下:

2ap9

2:2代表二極體,3代表三極體

a:用字母代表器件的材料,a代表p型ge,b代表p型ge,c代表n型si,d代表n型si

p:用字母代表器件的型別,p代表普通管

9:用數字代表同型別器件的不同型號

5、二極體的伏安特性

uth:死區電壓。uth = 0.5 v(矽管)0.1 v(鍺管)

正向特性:0uuth,id = 0;uuth,id急劇上公升。ud=矽管取0.7v,鍺管取0.3 v

反向特性:︱u(br)︱>︱u︱ >0,id=is;︱u ︱>︱u(br)︱,反向電流急劇增大(反向擊穿)

6、二極體常用等效模型(理想模型)

a.等效開關模型

特性曲線:

正偏導通,ud = 0(自:相當於導線);反偏截止,id= 0,u(br) = (自:相當於開路)

b.二極體恆壓源等效模型(常用)

ud=ud(on)=0.7 v(si);0.3v(ge)

6、主要引數

(1)最大整流電流 iom:二極體長期使用時,允許流過二極體的最大正向平均電流。

(2)反向擊穿電壓vbr:二極體反向擊穿時的電壓值。

(3)反向電流 ir:指二極體加反向峰值工作電壓時的反向電流。反向電流大,說明管子的單向導電性差,因此反向電流越小越好。

反向電流受溫度的影響,溫度越高反向電流越大。矽管的反向電流較小,鍺管的反向電流要大幾十到幾百倍。

2.3特殊二極體

2.3.1穩壓二極體

符號:工作條件:反向擊穿(曲線越陡,電壓越穩定)

特點:1)工作於反向擊穿狀態。

2)利用反向伏安特性上電流在一定範圍內變化,穩壓管兩端的電壓基本不變的特點進行穩壓。

穩壓二極體的引數

1.穩定電壓uz:流過規定電流時穩壓管兩端的反向電壓值。

2.穩定電流iz:越大穩壓效果越好,小於 imin時不穩壓。

3.最大工作電流izm最大耗散功率 pzm:p zm=uzizm

4.動態電阻rz:

5.穩定電壓溫度係數ct(略)

2.3.2光電二極體

反向電流隨光照強度的增加而上公升。

符號:工作條件:反向偏置

2.3.3發光二極體led (light emitting diode)

符號:工作條件:正向偏置

一般工作電流幾十ma,導通電壓(12)v

2.4雙級型晶體三極體

2.4.1bjt的結構及型別

集電區:面積較大作用是收集載流子。(厚)

基區:較薄,摻雜濃度低作用是控制和傳遞載流子(薄,濃低)

發射區:摻雜濃度較高,作用是發射載流子(濃高)

集電結,發射結

npn型三極體,pnp型三極體

二、分類

按材料分:矽管、鍺管

按結構分:npn、pnp

按使用頻率分:低頻管、高頻管

按功率分:小功率管 < 500 mw;中功率管 0.51w;大功率管》1w

2.4.2bjt的電流放大作用

共基極,共集電極,共發射極(略p69)

1. 三極體放大的條件

內部條件:發射區摻雜濃度高,基區薄且摻雜濃度低,集電結面積大

外部條件:發射結正偏,集電結反偏(發射極出電流,集電極入電流)

2、電流放大原理(放大狀態)(看書p48)

發射結正偏,發射區電子不斷向基區擴散,形成發射極電流ie。

進入p區的電子少部分與基區的空穴復合,形成電流ib,多數擴散到集電結。

基區空穴向發射區的擴散可忽略。

從基區擴散來的電子作為集電結的少子,漂移進入集電結而被收集,形成ic。

集電結反偏,有少子形成的反向電流icbo。(自:這裡可忽略)

ib=ibe-icboibe

ic=ice+icbo ice

ie=ic+ib

ice 與 ibe 之比稱為直流電流放大倍數:

2.4.3bjt的特性曲線

(1) 輸入特性

,,與二極體特性相似

死區電壓:矽管0.5v,鍺管0.2v(自:出題可能會出現結果為零的情況)

工作壓降:矽管ube0.6~0.7v,鍺管ube0.2~0.3v。(自:按電壓降去處理)

(2)輸出特性

此區域滿足ic=ib稱為線性區(放大區)。當uce大於一定的數值時,ic只與ib有關,ic=ib。

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