三極體內部載流子的運動規律、電流分配關係和放大作用
一、三極體的三種連線方式
三極體在電路中的連線方式有三種：①共基極接法；②共發射極接法，③共集電極接法。如圖z0115所示。
共什麼極是指電路的輸入端及輸出端以這個極作為公共端。必須注意，無論那種接法，為了使三極體具有正常的電流放大作用，都必須外加大小和極性適當的電壓。即必須給發射結加正向偏置電壓，發射區才能起到向基區注入載流子的作用；必須給集電結加反向偏置電壓（一般幾～幾十伏），在集電結才能形成較強的電場，才能把發射區注入基區，並擴散到集電結邊緣的載流子拉入集電區，使集電區起到收集載流子的作用。
二、三極體內部載流子的運動規律
在發射結正偏、集電結反偏的條件下，三極體內部載流子的運動，可分為3個過程，下面以npn型三極體為例來討論（共射極接法）。
1．發射區向基區注入載流子的過程
由於發射結外加正向電壓，發射區的電子載流子源源不斷地注入基區，基區的多數載流子空穴，也要注入發射區。如圖z0116所示，二者共同形成發射極電流ie。但是，由於基區摻雜濃度比發射區小2～3個數量級，注入發射區的空穴流與注入基區的電子流相比，可略去。
2. 載流子在基區中擴散與復合的過程
由發射區注入基區的電子載流子，其濃度從發射結邊緣到集電結邊緣是逐漸遞減的，即形成了一定的濃度梯度，因而，電子便不斷地向集電結方向擴散。由於基區寬度製作得很小，且摻雜濃度也很低，從而大大地減小了復合的機會，使注入基區的95％以上的電子載流子都能到達集電結。故基區中是以擴散電流為主的，且擴散與復合的比例決定了三極體的電流放大能力。
3．集電區收集載流子的過程
集電結外加較大的反向電壓，使結內電場很強，基區中擴散到集電結邊緣的電子，受強電場的作用，迅速漂移越過集電結而進入集電區，形成集電極電流inc。另一方面，集電結兩邊的少數載流子，也要經過集電結漂移，在c，b之間形成所謂反向飽和電流icbo，不過，icbo一般很小，因而集電極電流
inc +icbo ≈ incgs0105
同時基極電流
ib = ipb +ie -icbo≈ipb - icbo gs0106
反向飽和電流icbo與發射區無關，對放大作用無貢獻，但它是溫度的函式，是管子工作不穩定的主要因素。製造時，總是盡量設法減小它
三、三極體的電流分配關係與放大作用
1．電流分配關係
由圖z0116可知，三極體三個電極上的電流組成如下：
發射極電流ie
ie＝ine＋ipe ≈ine gs0107
基極電流ib
ib = ipb + ipe - icbo ≈ipb - icbo
集電極電流ic
ic=inc +icbo≈ inc
同時由圖z0116也可看出
ine＝ inc ＋ipb gs0108
由以上諸式可得到
ie＝ic＋ ibgs0109
它表明，發射極電流ie按一定比例分配為集電極電流ic和基極電流 ib 兩個部分，因而晶體三極體實質上是乙個電流分配器件。對於不同的電晶體，儘管ic與ib的比例是不同的，但上式總是成立的，所以它是三極體各極電流之間的基本關係式。
由圖z0116也可以看出，inc 代表由發射區注入基區進而擴散到集電區的電子流，ipb代表從發射區注入基區被復合後形成的電流。對於乙個特定的三極體，這二者的比例關係是確定的，通常將這個比值稱為共發射極直流電流放大係數。用表示，
即 如果忽略icbo，則
該式說明ib對ic有控制作用。
變換一下式gs0110，可寫成
令則上式可寫成:
此式表明，集電極電流由兩部分組成：一部分是，它表示ic與ib的比例關係，另一部分是
稱為穿透電流其意義將在三極體引數中介紹。
綜合共射極三極體的電流分配關係，可寫為
三極體的電流分配關係還可以用由發射區傳輸到集電區的電子流 inc與發射極總發射的電子流ie之間的比例關係來表示。將這二者的比值稱為共基極直流電流放大係數，用表示即:
由於 ic = inc＋iicbo，且ic ＞＞icbo，故:
該式說明ie對ic也有控制作用。
由上可得出共基極電流分配關係為
和都是描述三極體的同一過程，它們之間必然存在著內在聯絡。由它們各自的表示式知：
即:一般≤1 （約0.9～0.99）， >>1（約20～200）。
2．三極體的放大作用
圖z0117為共射接法的三極體放大電路。待放大的輸入訊號ui接在基極迴路，負載電阻rc接在集電極迴路，rc兩端的電壓變化量uo就是輸出電壓。由於發射結電壓增加了ui（由ube 變成ube + ui）引起基極電流增加了δib，集電極電流隨之增加了δic ，δic =βδib，它在rc形成輸出電壓uo=δicrc=βδib rc 。
只要rc取值較大，便有uo >>?font size="+1">ui ，從而實現了放大。。
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