西南科技大學
1、比體積v是廣延狀態引數。(1)
2、2、工質的狀態在引數座標圖上是乙個點；過程在引數座標圖上是一條線段；迴圈在引數座標圖上是一條封閉曲線。(1)
3、3、飽和濕空氣的乾球溫度總是等於溼球溫度。(1)
4、4、採用中間加熱迴圈可以利市迴圈的熱效率，但排汽乾度變小了。(1)
5、5、絕熱加濕過程可以近似地看成是濕空氣焓值不變的過程。(1)
6、絕熱閉口系的熵增就是孤立系的熵增。(2)
7、、總熱力學能u是強度狀態引數。(2)
8、材料的導熱係數用表示，導熱的熱阻就是1/λ。(2)
9、9、未飽和濕空氣的乾球溫度總是高於溼球溫度。(1)
10、10、在st 圖中，凝結水送給水幫浦約熱壓縮的公升壓過程，在低壓低溫條件下可以用一狀態點表示。(1)
11、11、定容過程即無膨脹（或壓縮）功的過程。(1)
12、12、狀態方程是描述狀態引數之間關係的方程。(1)
13、13、大氣壓力bp是隨時間、地點而變化的，所以工質的表壓力是不變的，而絕對壓力要隨p的變化而變化。(2)
14、14、因為是等溫過程，工質在狀態變化中要對外做功是不可能的。(2)
15、15、溫度是指物質的冷熱程度，熱量是指人依靠溫差而傳遞的能量，所以它們的含義是不同的。(1)
16、16、工質的定壓比熱容比定容比熱容大。(1)
17、17、工質的壓力、溫度、比容積三者關係中，當溫度不變時，壓力與比容積成反比。(1)
18、18、可逆迴圈和不可逆迴圈的熵變都等於零。(2)
19、19、在p-v圖上，工質做功的大小，可用過程線下面積大小來識別。(1)
20、20、工質在狀態變化中若無摩擦和理想的情況下，熵值增大表示工質能量的損耗。(2)
21、21、等溶過程中，工質的狀態變化在p-v圖上是一條對數曲線，在st 圖上是一條垂直於橫座標的線段。(2)
22、22、絕熱過程是熵等於零的過程。(2)
23、23、工質熵的變化量s 若是增加的，表明工質吸熱，反之為放熱。(2)
24、24、汽化過程中，蒸發是在液體表面進行的，沸騰是在液體內部和表面同時進行的。(1)
25、25、在φ=1時，乾球溫度t溼球溫度tw和**溫度td不相等。(2)
26、26、在同一壓力下，水的沸點就是蒸汽的凝結溫度。(1)
27、27、在同一壓力下，過熱蒸汽的密度大於飽和蒸汽的密度。(2)
28、28、高於臨界溫度時，要使物質從汽態變為液態，只要對它進行等溫壓縮即行。(2)
29、29、sh 圖上溼蒸汽的等壓線與等溫線是重合的。(1)
30、30、蒸汽動力裝置迴圈可以採用卡諾迴圈。(2)
31、31、水在鍋爐中被加熱成過熱蒸汽的過程，在p-v圖上是一條垂直於橫座標的直線。(1
32、32、使系統熵增大的過程必為不可逆過程。(2)
33、33、朗肯迴圈中有用功即可以用焓降值來計算。(2)
34、34、當蒸汽其他引數不變時，在迴圈中提高蒸汽初溫1t，可使排汽乾度變小。(2)
35、35、熵減少的過程是不可能實現的。(2)
36、36、再熱迴圈的再熱級數可類同於回熱迴圈的回熱級數，為7~9級。(1)
37、37、高溫流體自發地向低溫流體傳遞的熱量q與溫壓成正比，與熱阻成反比。(1)
38、38、導熱係數與換熱係數的單位是相同的。(2)
39、39、氣體公升溫的過程必為吸熱過程。(2)
40、40、圓筒壁傳熱時，當管壁的d2/d1<2，此時可以用簡化為平壁傳熱的計算公式進行計算。(2)
41、41、當傳熱過程中導熱熱阻可忽略不計時，傳熱系數k可以大於冷、熱流體的換熱係數 。(2)
42、42、沒有容積變化的過程，就一定不能對外作功。(2)
43、43、當壓力超過臨界壓力，溫度低於臨界溫度時，h2o處於液態。(1)
44、44、容積比熱就是容積保持不變時的比熱。(2)
45、43、公式
不適合於理想氣體的不可逆過程。(2)44、提高蒸發溫度，降低冷凝溫度可提高製冷係數。(1)
45、系統經歷一可逆定溫過程，由於溫度沒有變化，故不能與外界交換熱量。(2)
46、46、採用熱電迴圈的主要目的在於提高其熱效率。(2)
47、47、提高初壓和降低終壓，均可提高郎肯迴圈熱效率。(1)
48、48、飽和空氣的乾球溫度。**溫度，溼球溫度均相等。(1)
49、49、準靜態過程不一定是可逆過程。(1)
50、50、不論過程可逆與否，傳熱量均可用∫tds表示。(?)
51、51、使系統熵減小的過程可以實現。(1)
52、52、絕熱節流過程即是等焓過程。(1)
53、53、在冷卻塔中，能夠將水溫降低到大氣溫度以下。(2)
54、54、採用熱電迴圈後，其迴圈熱效率提高。(2)
55、55、對於未飽和空氣，乾球溫度≥溼球溫度≥**溫度。(2)
56、56、閉口系統水蒸汽的定溫過程，水蒸汽的吸熱量等於膨脹功。(2)
57、57、系統吸熱溫度必然公升高。(2)
58、58、可逆過程一定是準靜態過程。(1)
59、59、氣體的比熱可以從-∞變化到+∞的任何值。(2)
60、60、流動功的大小僅於工質的狀態有關，而於過程無關。(1)
61、61、臨界溫度以上，工質始終處於氣態。(1)
62、62、工質經不可逆迴圈後∮ds=0。(2)
63、63、系統內質量保持不變，則一定是閉口系統。(2)
64、64、絕熱前後的焓相等，因此溫度一定相等。(2)
65、65、由於絕熱的原因，絕熱壓縮耗功較定溫壓縮少。(2)
66、66、氣體膨脹則壓力一定降低，吸熱則溫度一定公升高。(2)
67、67、流動工質向絕熱真空剛性容器充氣，充氣終了時容器內氣體的溫度大於充入氣體溫度。(1)
68、68、流動工質向絕熱真空彈性容器充氣，充氣終了時容器內氣體的溫度大於充入氣體溫度。(2)
69、69、容積效率的大小僅與餘隙容積有關。(2)
70、70、漸縮噴管中，當背壓小於臨界壓力時，氣流不能在管內達到充分膨脹。(1)
71、71、定壓反應熱效應總是大於定容反應熱效應。(2)
72、72、熱能可以全部轉變成機械能。(2)
73、73、系統的狀態引數保持不變，則系統一定處於平衡狀態。(2)
74、74、均勻則一定平衡。反之平衡也一定均勻。(2)
75、75、只有當比熱為定值時，理想氣體才存在rccvp 。(2)
76、76、剛形容器內濕空氣保持溫度不變，若充入少量幹空氣，則容器內濕空氣的含溼量和相對濕度都減小。(2)
77、77、閉口系統進行了乙個過程，如果熵增加了，則一定是從外界吸收了熱量。(2)
78、78、閉口絕熱系統的熵不可能減少。(1)
79、79、孤立系統的火用只能減小，不能增加。(?)
80、80、理想氣體可逆定溫過程，工質的膨脹功等於技術功。(1)
81、81、液體在管內作強制湍流流動時，如果流動阻力允許，為提高對流傳熱系數，增大流速的效果比減小管徑更為顯著。(1)
82、82、在同一種流體中，不可能同時發生自然對流和強制對流。(2)
83、83、對流傳熱系數是物質的一種物理性質。(1)
84、84、多層圓筒壁穩定導熱時，通過各層的熱通量相等。(2)
85、85、一般來說，純液體的導熱係數比其溶液的導熱係數小。(2)
86、86、在冷卻器中降低冷卻水的溫度或增大冷卻水的用量均可使傳熱推動力增大(1)
87、87、角係數表示從輻射面積a所發射的能量為另一物體吸收的分數。(?)
88、88、設定隔熱擋板是減小輻射散熱的有效辦法。擋板材料的黑度愈低，熱損失愈少。(?)
89、89、物體的吸收率和黑度在數值上是相等的。(?)
90、90、兩固（灰）體淨輻射傳熱的熱流方向既與兩者溫度有關，又與其黑度有關。(?)
91、91、黑體、鏡體和灰體都是理想化的物體，在自然界中並不存在。(?)
92、92、輻射能力強的物體其吸收能力也強。(2)
93、1、凝結是指物質從氣態變成固態過程。
94、2、飽和水是蒸發凝結處於動態平衡的水；幹飽和蒸汽是液化和凝結的蒸汽；溼飽和蒸汽是液化大於凝結的蒸汽；過熱蒸汽是汽化大於凝結的蒸汽。
95、3.未飽和濕空氣，其乾球溫度t溼球溫度tw和**溫度td的大小關係為t>tw>td。
96、4.水蒸氣的一點、兩線、三區具體指的是：一點臨界點、兩線飽和水線幹飽和蒸汽線、三區未飽和水區、溼蒸汽區、過熱蒸汽區。
97、5、工質狀念引數有壓力溫度比容熱力學能熵焓等6個，其中壓力溫度比容是基本狀態引數。
98、6、攝氏溫度t與熱力學溫度t之間的數值關係為：。
99、7、工質為氣體時，當壓力保持不變，容積和溫度成正比，可寫成表示式pv=nrt。
100、8、氣體的比容不變時，其壓力與溫度成正比，即壓力隨溫度公升高而增大，可寫成表示式pv=rgt。
101、9、熱力工程中常用的引數座標圖是p-v、t-s和h-s三種。
102、10、熱力迴圈在引數座標圖上是一條封閉曲線。
103、11、p-v圖可稱為壓容圖，st 圖可稱為溼熵圖。當工質不對外做功時，其引數保持v不變；當工質不吸熱也不放熱時，其引數保持s不變。
104、12、壓力是氣體是否做功的標誌；比容是否變化，是氣體是否做膨脹的必要條件。
105、13、熱力過程表示在st 圖上：當s>0時，工質吸熱；當s<0時，工質放熱；當s=0時，工質既不吸熱也不放熱。
106、14、水在標準大氣壓下的沸點是99.63℃。
107、15、系統與外界間傳遞熱量的動力是熵。
108、16、氣態是指氣體的物態，汽態是指液體的物態。
109、17、用實際氣體在兩個恆溫熱源t1和t2間進行一卡諾迴圈，則其熱效率ηt=1-t2/t1。
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